9 будет одна точка, из которой приходит масса (р-точка), и одна точка, в которую масса уходит (n-точка) из данной точки. Пусть хр – р-точка, хn – n-точка для х. Тогда получим: (3) для прихода массы из р-точки: Fλ(xр)dt = dm(хр,t)a(xр,t), (4) для ухода массы в n-точку: Fλ(x)dt = dm(х,t)a(x,t). В итоге в момент времени t в точке х возникает суммарная масса dm(х,t) + (dm(хр,t) - dm(х,t)) = dm(хр,t) – масса, которая приходит от р - точки в данную точку. Это означает, что плотность ρ(х,t) сдвигается на бесконечно малую величину dх, где a = d2x/dt2, вдоль силовых линий поля Fλ(x). Если же мы имеем особую точку, например, фокус, где сходятся силовые линии, то для такой точки все окружающие точки будут р - точками, а n - точки будут отсутствовать, так что здесь со временем начнётся накопление проматерий. Плотность ρ(х,t) начнёт расти в этой точке, что можно расценивать как эффект накопления проматерии. Учитывая инерцию, получим более сложную картину, когда проматерии «пролетают» по инерции точку накопления, а затем вновь возвращаются к ней, в итоге порождая здесь завихрения. Таким образом, мы набрасываем контуры самой простой конструкции в Л - теории – это модель пространства переменной мерности с одной проматерией. Конечно, более строгие решения в этой области требуют более сложного математического аппарата дифференциальных уравнений и тензорного анализа, используемого в физике сплошных сред, но основные качественные решения можно сформулировать и на более простом уровне, что в некоторой степени было продемонстрировано выше. Пока мы получаем тот основной результат, что в пространстве переменной мерности будет происходить движение проматерии под действием мерной силы в сторону особых точек линий поля, где со временем возникает накопление проматерии, сопровождающееся той или иной турбулентностью. 2. Движение проматерии под действием двух сил Описанную первоначальную модель движения одной проматерии в пространстве переменной мерности можно далее всё более развивать и усложнять. Например, со временем может меняться не только плотность проматерии, но и мерность пространства λ(х,t), что приведёт к зависимости от времени и мерной силы, т.е. она примет вид Fλ(x,t). ЖУРНАЛ «ИНТЕГРАЛЬНАЯ ФИЛОСОФИЯ»
10 Publizr Home