16

ИНТЕГРАЛЬНАЯ ФИЛОСОФИЯ (in20,T20,d2,D2). Отличие векторов 1 и 2 можно понимать в смысле разницы их координат (как чисел), например, предполагая, что in10  in20. Далее вводим модальный оператор S0^, который имеет векторы 0, 1 и 2 в качестве собственных векторов, сопоставленных собственным функциям ψ0, ψ1 и ψ2 соотв.: (8) S0^ψi = iψi, где i = 0,1,2. Затем вводим максимальный оператор 1S0^ с собственной специфической функцией 1S0 = ψ0 + ψ1 + ψ2. Наконец, в качестве Я, т.е. S0|S00, рассматриваем суперпозицию, акцентированную на ψ0: (9) Я = 0ψ0 + 1ψ1 + 2ψ2, где |0|  |1|  0 и |0|  |2|  0. Если же мы захотим представить структуру регионов, например, в 2, более подробно, то нужно будет перейти к более подробному базису, например, выделив в регионе in20 подрегионы, изоморфные таковым в 1: in120, T120, d12, D12, и образующие разбиение региона in20. Если этих регионов нет в in00 и in10, то их отсутствие можно представить заданностью только in1i0, обнулив остальные регионы. В этом случае получим более многомерные векторы: (10.1) 0 = (in100,0,0,0,0,0,0), (10.2) 1 = (in110,0,0,0,T10,d1,D1), (10.3) 2 = (in120,T120,d12,D12,T10,d1,D1). И вновь строим те же операторы, но уже для этих более подробных векторов. Операторы можем строить как суженные многомерные операторы координаты. Например, собственная функция ψ1 будет иметь вид: (11) ψ1 = ψ1(х1,х2,х3,х4,х5,х6) = (r – 1) = (х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1), где r = (х1,х2,х3,х4,х5,х6). Тогда оператор S0^ примет следующий вид: (12) S0^ = c^[r]((r–0)+(r–1)+(r–2)) = r^((r–0)+(r–1)+(r–2)) = (х1,х2,х3,х4,х5,х6)^((r–0)+(r–1)+(r–2)) = (х1^,х2^,х3^,х4^,х5^,х6^)((r–0)+(r–1)+(r–2)), т.е. это символическая запись одновременного действия по своей координате шести одномерных операторов координаты, суженных на векторы 0, 1 и 2. И здесь получим: (13) S0^ψ1 = r^((r–0)+(r–1)+(r–2))ψ1 = r^((r–0)+(r–1)+(r–2))(r–1) = r^(r–1) =(х1^,х2^,х3^,х4^,х5^,х6^)(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1) = = (х1^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),х2^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),х3^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),х4^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),х5^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),х6^(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1)) = = (in110(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - T10)(х6 - D1),0,0,0,T10(х1 - in110)(х2)(х3)(х4)(х5 - 16

17 Publizr Home


You need flash player to view this online publication