8 Как в этом случае меняется распределение плотности первичной материи? Фундаментальный закон, который формулируется в Л - теории, - это движение проматерии по или против градиента мерности. В ряде случаев, например, в области сниженной мерности (N - область) относительно фоновой мерности пустого пространства, проматерии движутся в сторону падения мерности. Наоборот, в областях с повышенной относительно фона пустого пространства мерностью (Р - области) проматерии движутся в сторону повышенной мерности. В любом случае мы должны ввести вектор градиента мерности gradλ(х) – вектор скорейшего роста мерности в окрестности точки х. Тем самым предполагается дифференцируемость (гладкость) скалярного поля мерности λ(х). Допустим, мы находимся в рамках N - области. В этом случае проматерия стремится двигаться в сторону меньшей мерности, что можно выразить как закон мерной силы: (1) Fλ(x) = -kλ gradλ(x), где Fλ(x) – вектор мерной силы, kλ – некоторый положительный коэффициент пропорциональности. Точку пространства х, в которой в момент времени t задана плотность ρ(х,t) = dm(x,t)/dV(x) проматерии, где dm(x,t) – дифференциальная масса в точке х и в момент времени t, и dV(x) – дифференциальный объём в точке х, можно рассмотреть как материальную точку, находящуюся в х в момент времени t, которая обладает дифференциальной массой dm(х,t). Предполагаем далее выполнение двух законов Ньютона – закона инерции и закона силы. В этом случае положим, что на точку х действует бесконечно малая мерная сила Fλ(x)dt, т.е. (2) Fλ(x)dt = dm(х,t)a(x,t), где а(x,t) – мгновенное ускорение движения точки х в момент времени t. В итоге под действием мерной силы материальная точка с массой dm(x,t) в момент времени t передвигается на расстояние dх, где a = d2x/dt2, в точку х+dx. Эта масса dm(x,t) уходит в момент t из точки х. Если мы рассматриваем неособые точки поля Fλ(x), т. е. те точки, которые лежат на одной силовой линии поля, то для таких точек всегда ЖУРНАЛ «ИНТЕГРАЛЬНАЯ ФИЛОСОФИЯ»
9 Publizr Home