мы вновь сталкиваемся с противоречием: Полнота полна и истинна (неполна). Так что задача решения проблемы противоречия присутствует и здесь. Для разрешения проблемы противоречивости можно использовать аналог принципа неопределённости Гейзенберга, который применяется при построении квантовой механики. Можно предполагать, что природа Полноты высоконеопределённа с точки зрения той реальности, где тезис несовместим с антитезисом. Область бытия, где Х несовместим с неХ, будет называть областью определённости, обозначая символом D (от definition - определение). В этом случае сферы бытия Ω и D представляют собой как бы два дополнительных набора (в квантовомеханическом смысле), между состояниями которых выражает себя принцип неопределённости или дополнительности: (Принцип ΩD-дополнительности) Состояния Ω- и D-наборов дополнительны друг к другу Более конкретно это означает, что если дано суждение вида Р(Ω) – «Ω обладает свойством Р», где Р – состояние из D-набора, т.е. Р∧Р ≡ 0 – конъюнкция Р и неР есть логический ноль (противоречие), то чем более определённым является Р, тем более неопределённым будет состояние Ω и наоборот. В частности, можем ли мы построить состояние неΩ, т.е., логически выражаясь, Ω, и какое оно будет иметь значение? Чтобы выразить особую природу Ω, нам нужно использовать некоторый вариант логики, где в том или ином смысле Ω равно Ω. Например, рассмотрим логику суждений с единственной атомарной формулой Ω и всеми логическими операциями, где любой формуле будет сопоставлено единственное истинностное значение 1ω. Таким образом, если А – формула этой системы, и |A| - семантика формулы А, то |A| = 1ω. В частности, получим, что |Ω| = 1ω и |Ω| = 1ω, т.е. |Ω| = |Ω|. Такую логику назовём Ω-логикой LΩ. 10
11 Publizr Home